Изменения

* <mark>Гиббса распределение</mark> - фундаментальный закон статистической физики, определяющий вероятность данного микроскопического состояния системы, т. е. вероятность того, что координаты и импульсы частиц системы имеют определённые значения.

Для систем, находящихся в тепловом равновесии с окружающей средой, в которой поддерживается постоянная температура (с термостатом), справедливо каноническое Г. р., установленное Дж. У. Гиббсом в 1901 для классической статистики. Согласно этому распределению, вероятность определённого микроскопического состояния пропорциональна функции распределения f (qi, pi), зависящей от координат qi и импульсов рi частиц системы:

где H (qi, pi) - функция Гамильтона системы, т. е. её полная энергия, выраженная через координаты и импульсы частиц, k - Болъцмана постоянная, T - абсолютная температуpa; постоянная А не зависит от (qi, pi) и определяется из условия нормировки (сумма вероятностей пребывания системы во всех возможных состояниях должна равняться единице). T. о., вероятность микросостояния определяется отношением энергии системы к величине kT (которая является мерой интенсивности теплового движения молекул) и не зависит от конкретных значений координат и импульсов частиц, реализующих данное значение энергии.

В квантовой статистике вероятность wn данного микроскопического состояния определяется значением энергетического уровня системы.

Для идеального газа, т. е. газа, в котором энергией взаимодействия частиц можно пренебречь, каноническое Г. р. переходит в Больцмана распределение, определяющее вероятность того, что координата и импульс (энергия) отдельной частицы имеют данные значения.

Если система изолирована, то её энергия постоянна; в этом случае справедливо микроканоническое Г. р., согласно к-рому все микроскопич. состояния изолированной системы равновероятны. Микроканонич. Г. р. лежит в основе Г. р. канонического.